Соответствующие данные для этих двух реакций приведены в таблице 1. В этом методе испытаний используется один монитор (кобальт) с кривой сечения поглощения, близкой к 1/v, и второй монитор (серебро) с большим резонансным пиком, так что его резонансный интеграл велико по сравнению с тепловым сечением. Уравнения основаны на формализме Уэсткотта (2, 3) и определяют скорость флюенса нейтронов Уэсткотта со скоростью 2200 м/с nv0 и параметр эпитеплового индекса Уэсткотта r1.1. Этот метод испытаний охватывает подходящие способы получения скорости флюенса тепловых нейтронов, или флюенс в хорошо регулируемых ядерных реакторах, где использование кадмия в качестве защиты от тепловых нейтронов, как описано в методе E262, нежелательно из-за потенциальных возмущений спектра или температур выше точки плавления кадмия. 1.2 В данном методе испытаний описываются средства измерения скорости флюенса нейтронов Уэсткотта (примечание 1) путем активации мониторов из кобальтовой и серебряной фольги (см. терминологию E170). Реакция 59Co(n,&##x03B3;)60Co приводит к образованию четко определенного гамма-излучателя с периодом полураспада 1925,28 дней (1). Реакция 109Ag(n,&#˙&#γ) 110mAg приводит к образованию нуклида со сложной схемой распада, который хорошо известен и имеет период полураспада 249,76 дней (1). И кобальт, и серебро доступны либо в очень чистом виде, либо в виде сплавов с другими металлами, такими как алюминий. Эталонный источник кобальта в алюминиевом сплаве, используемый в качестве эталона провода для контроля скорости флюенса нейтронов, можно получить в Национальном институте стандартов и технологий (NIST) в качестве стандартного эталонного материала 953. Конкурирующие активности нейтронной активации других изотопов исключены, поскольку по большей части, дожидаясь вымирания недолговечных продуктов перед подсчетом. При использовании подходящих методов скорость флюенса тепловых нейтронов находится в диапазоне от 109 см²2 &#· s&#−1 до 3 &#× 1015 см&#−2&#· s&#−1 можно измерить. Чтобы этот метод был применим, реактор должен быть хорошо замедлен и хорошо представлен максвелловским низкоэнергетическим распределением и (1/E) надтепловым распределением. Эти условия обычно выполняются в положениях, окруженных водородосодержащим замедлителем, без близлежащих сильно поглощающих материалов. В противном случае необходимо рассчитать истинный спектр, чтобы получить эффективные сечения активации по всем энергиям.
ASTM E481-10 История
2023ASTM E481-23 Стандартная практика измерения скорости флюенса нейтронов путем радиоактивной активации кобальта и серебра
2016ASTM E481-16 Стандартный метод измерения скорости флюенса нейтронов путем радиоактивной активации кобальта и серебра
2015ASTM E481-15 Стандартный метод измерения скорости флюенса нейтронов путем радиоактивной активации кобальта и серебра
2010ASTM E481-10 Стандартный метод измерения скорости флюенса нейтронов путем радиоактивной активации кобальта и серебра
2003ASTM E481-03 Стандартный метод измерения скорости флюенса нейтронов путем радиоактивной активации кобальта и серебра
1997ASTM E481-97 Стандартный метод измерения скорости флюенса нейтронов путем радиоактивной активации кобальта и серебра