Проницаемость, определенная этим методом, является импедансной проницаемостью. Импедансная проницаемость представляет собой отношение максимального значения плотности потока (Bmax) к предполагаемой пиковой напряженности магнитного поля (Гц) без учета фазы. По сравнению с испытанием в условиях синусоидального потока (синусоидальный B), проницаемости, определенные этим методом, численно ниже, поскольку для данной частоты тестового сигнала скорость изменения потока (дБ/дт) выше. Этот метод испытаний подходит для измерения импедансной проницаемости при очень низких магнитных индукциях на промышленных частотах (от 50 до 60 Гц) и умеренных индукциях ниже точки максимальной проницаемости материала (перелом кривой намагничивания) или до тех пор, пока не появится видимое искажение магнитной проницаемости. текущая форма волны. Нижний предел зависит от площади образца, витков вторичной обмотки и чувствительности используемого вольтметра для измерения потока. При более высоких индукциях измерения напряжений, генерируемых потоком, которые значительно искажены, означают, что поток имеет заметные гармонические частотные составляющие. Верхний предел определяется наличием чистого синусоидального тока, который зависит от источника питания. Кроме того, требуется большое отношение (&#≥10) полного последовательного сопротивления первичной цепи к полному сопротивлению первичной обмотки. При наличии соответствующего испытательного оборудования этот метод испытаний пригоден для использования на частотах до 1 МГц. Этот метод испытаний подходит для проектирования, приемки спецификаций, оценки обслуживания, контроля качества и исследовательских целей. 1.1 Этот метод испытаний обеспечивает средство определения импедансной проницаемости (181z) ферромагнитных материалов в условиях синусоидального тока (синусоидальный H). возбуждение. Используют образцы в виде слоистых тороидальных сердечников, тороидальных сердечников с ленточной намоткой и звеньевых слоистых сердечников, имеющих равномерные поперечные сечения и закрытые пути потока (отсутствие воздушных зазоров). Метод предназначен для определения магнитных характеристик ферромагнитной полосы толщиной менее или равной 0,025 дюйма [0,635 мм]. 1.2 Этот метод испытаний должен использоваться в сочетании с применимыми параграфами Методики A34/A34M. 1.3 Значения и уравнения, указанные в обычных единицах измерения (cgs-emu и дюйм-фунт) или системе СИ, следует рассматривать отдельно как стандартные. В настоящем стандарте единицы СИ показаны в скобках, за исключением разделов, посвященных расчетам, где имеются отдельные разделы для соответствующих систем единиц. Значения, указанные в каждой системе, не могут быть точными эквивалентами; поэтому каждая система должна использоваться независимо от другой. Объединение значений двух систем может привести к несоответствию настоящему стандарту. 1.4 Этот стандарт не претендует на решение всех проблем безопасности, если таковые имеются, связанных с его использованием. Пользователь настоящего стандарта несет ответственность за установление соответствующих мер безопасности и охраны труда и определение применимости нормативных ограничений перед использованием.
ASTM A772/A772M-00(2005) История
2022ASTM A772/A772M-00(2022) Стандартный метод испытаний магнитной проницаемости материалов на переменном токе с использованием синусоидального тока
2016ASTM A772/A772M-00(2016) Стандартный метод испытаний магнитной проницаемости материалов на переменном токе с использованием синусоидального тока
2000ASTM A772/A772M-00(2011)e1 Стандартный метод испытаний магнитной проницаемости материалов на переменном токе с использованием синусоидального тока
2000ASTM A772/A772M-00(2011) Стандартный метод испытаний магнитной проницаемости материалов на переменном токе с использованием синусоидального тока
2000ASTM A772/A772M-00(2005) Стандартный метод испытаний магнитной проницаемости материалов на переменном токе с использованием синусоидального тока
2000ASTM A772/A772M-00 Стандартный метод испытаний магнитной проницаемости материалов на переменном токе с использованием синусоидального тока